- Interacción Yukawa
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En física de partículas, la interacción Yukawa, llamada así en honor de Hideki Yukawa, es una interacción entre un campo escalar ϕ y un campo de Dirac Ψ de la forma
(escalar)
o
(pseudoescalar).
La interacción de Yukawa puede utilizarse para describir la fuerza nuclear fuerte entre nucleones (los cuales son fermiones), mediada por piones (los cuales son mesones seudoescalares). La interacción de Yukawa también se usa en el modelo estándar para describir el acoplamiento entre el campo de Higgs y los quarks sin masa y campos electrónicos. Por medio de una ruptura espontánea de la simetría, los fermiones adquieren una masa proporcional al valor esperado en el vacío del campo de Higgs.
Contenido
La acción
La acción para un campo mesónico φ interactuando con un campo fermiónico de Dirac ψ es
donde la integración se realiza sobre d dimensiones (generalmente cuatro para un espacio-tiempo cuadridimensional). El lagrangiano del mesón está dado por
.
En este caso, V(ϕ) es un término de autointeracción. Para un mesón sin influencia alguna de un campo se tendría V(ϕ) = μ2ϕ2 donde μ, es la masa del mesón. Para el caso de un campo autointeractuante (renormalizable) se tendría V(ϕ) = μ2ϕ2 + λϕ4, donde λ es una constante de acoplamiento.
El lagrangiano de Dirac sin campo está dado por
con m la masa positiva real del fermión.
El término de la interacción de Yukawa es
donde g es la constante de acoplamiento (real) para mesones escalares y
para mesones pseudoescalares. Juntando todo en una sola expresión se puede escribir todo lo anterior de una forma mucho más compacta:
Potencial clásico
Si dos mesones escalares interactúan a través de una interacción de Yukawa, el potencial entre las dos partículas, llamado potencial de Yukawa, será:
- V(r) =
.
Éste es similar al potencial de Coulomb, excepto por el signo y el factor exponencial. El signo se traduce como una atracción entre todas las partículas (la interacción electromagnética es repulsiva para partículas idénticas). Esto se puede explicar por el hecho de que la partícula de Yukawa tiene espín cero, y un espín par siempre resulta en un potencial atractivo. El término exponencial le da a la interacción un rango finito, de tal forma que las partículas a distancias grandes unas de otras difícilmente interactuarán.
Rotura espontánea de la simetría
Supongamos ahora que el potencial V(φ) tiene un mínimo no en ϕ = 0 sino en un valor ϕ0 diferente de cero. Esto es posible, por ejemplo, si se escribe V(φ) = μ2φ2 + λφ4 y después se escoge un valor imaginario para μ. En este caso, se dice que el lagrangiano exhibe un rompimiento espontáneo de simetría. El valor no nulo de φ se llama valor esperado en el vacío de φ. En el modelo estándar, este valor no nulo es reponsable de las masas de los fermiones como se muestra más abajo.
Para mostrar el témino con la masa, se reescribe la acción en términos del campo
, donde ϕ0 se toma como una constante independiente de la posición. Se puede ver ahora que el término de Yukawa tiene una componente
,
y puesto que tanto g como ϕ0 son constantes, este término tiene un aspecto exactamente igual al del término de la masa para un fermión con masa gϕ0. Este es el mecanismo por el cual el rompimiento espontáneo de la simetría dota de masa a los fermiones. El campo
se conoce como campo de Higgs.Forma de Majorana
También es posible tener una interacción de Yukawa entre un escalar y un campo de Majorana. De hecho, la interacción de Yukawa que involucra un escalar y un espinor de Dirac puede pensarse como una interacción de Yukawa que involucra dos espinores de Majorana de la misma masa. Desglosado en términos de los dos espinores quirales de Majorana se tiene
donde g es una constante de acoplamiento compleja, y m es un número complejo.
Véase también
- Modelo estándar
- Potencial de Yukawa
Referencias
- Claude Itzykson and Jean-Bernard Zuber, Quantum Field Theory, (1980) McGraw-Hill Book Co. New York ISBN 0-07-032071-3
- James D. Bjorken and Sidney D. Drell, Relativistic Quantum Mechanics (1964) McGraw-Hill Book Co. New York ISBN 0-07-232002-8
- Michael E. Peskin and Daniel V. Schroeder, An Introduction to Quantum Field Theory (1995), Addison-Wesley Publishing Company, ISBN 0-201-50397-2
![S[\phi,\psi]=\int d^dx \;\left[\mathcal{L}_\mathrm{mes\acute on}(\phi) + \mathcal{L}_\mathrm{Dirac}(\psi) + \mathcal{L}_\mathrm{Yukawa}(\phi,\psi) \right]](f/63fcf628dce65598e6e4752ef516240c.png)
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