Potencial de Yukawa

Potencial de Yukawa: Potencial de Yukawa

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El potencial de Yukawa (también denominado potencial de Coulomb apantallado) para partículas con espín cero en unidades del sistema internacional es de la forma:^[1]

$V(r)= -\frac{g_s}{4\pi r}e^{-\frac{m r c}{\hbar}}$

Historia

Hideki Yukawa demostró en los 30 que ese potencial aparece por el intercambio de campos escalares masivos, como puede ser el campo del pión, cuya masa es $m π$ . Ya que el campo mediador es masivo, la fuerza correspondiente tiene un cierto rango debido a su decaimiento, siendo el rango inversamente proporcional a la masa. Cuando la masa es nula el potencial de Yukawa se convierte en un potencial de Coulomb, que posee un rango infinito.

En la ecuación dada, el potencial es negativo, denotando que la fuerza resultante es atractiva. La constante g es un número real llamada constante de acoplamiento entre el campo de mesones y el campo fermiónico con los que interactúa. En física nuclear, los fermiones pueden ser tanto el protón como el neutrón.

Propiedades

El potencial de Yukawa de un conjunto estacionario de partículas satisface la ecuación de Helmholtz:

$\left(\nabla^2 - \frac{m^2c^2}{\hbar^2}\right)V(\mathbf{r}) = 0$

Referencias

↑ Antonio Ferrer Soria. Física nuclear y de partículas, p. 80. Consultado el 4 de octubre de 2009.

Obtenido de "Potencial de Yukawa"

Categoría: Física nuclear

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