Ley de Ampère

Ley de Ampère
Una corriente eléctrica produce un campo magnético, siguiendo la Ley de Ampère.

En física del magnetismo, la ley de Ampère, modelada por André-Marie Ampère en 1826,[1] relaciona un campo magnético estático con la causa que la produce, es decir, una corriente eléctrica estacionaria. James Clerk Maxwell la corrigió posteriormente y ahora es una de las ecuaciones de Maxwell, formando parte del electromagnetismo de la física clásica.


Contenido

Ampliación de la ley original: Ley de Ampère-Maxwell

La ley de Ampère-Maxwell o ley de Ampère generalizada es la misma ley corregida por James Clerk Maxwell que introdujo la corriente de desplazamiento, creando una versión generalizada de la ley e incorporándola a las ecuaciones de Maxwell.

Forma integral

\oint_C \vec{H} \cdot d\vec{l} = \iint_S \vec{J} \cdot d \vec{S} + {d \over dt} \iint_S \vec{D} \cdot d \vec{S}

siendo el último término la corriente de desplazamiento.

siempre y cuando la corriente sea constante y directamente proporcional al campo magnético, y su integral (E) por su masa relativa.

Forma diferencial

Esta ley también se puede expresar de forma diferencial, para el vacío:

\vec\nabla\times\vec B = \mu_0 \vec J + \mu_0 \epsilon_0 \frac{\partial\vec E}{\partial t}

o para medios materiales:

\vec\nabla\times\vec H = \vec J + \frac{\partial\vec D}{\partial t}

Ejemplos de aplicación

Hilo conductor infinito

Campo magnético creado por un hilo conductor de longitud infinita por el que circula una corriente I_0\,, en el vacío.

El objetivo es determinar el valor de los campos \vec{H}, \vec{B} y \vec{M} en todo el espacio.

Escribimos la Ley de Ampère:

\oint_C \vec{H} \cdot d\vec{l}=I_{enc}.
  • Utilizamos coordenadas cilíndricas por las características de simetría del sistema.
  • Definimos una curva alrededor del conductor. Es conveniente tomar una circunferencia de radio ρ.
  • El diferencial de longitud de la curva será entonces d\vec{l}=dl\hat{\phi}=r d\phi\hat{\phi}
  • Para este caso, la corriente encerrada por la curva es la corriente del conductor: I\,
\oint_{Circ} \vec{H} \cdot \rho \cdot d\phi\hat{\phi}=I_0.
  • Como el sistema posee simetría radial (Es indistinguible un punto cualquiera de la circunferencia C\, de otro que esté en otro ángulo sobre la misma curva), podemos decir que el campo \vec{H} y el radio ρ son independientes de la coordenada \phi\,. Por lo tanto pueden salir fuera de la integral. Integramos para toda la circunferencia, desde 0 a 2π.
\vec{H} \cdot \rho \cdot \int_0^{2\pi} d\vec{\phi}=I_0.
  • La integral que queda no es más que el perímetro de la circunferencia: 2\pi\rho\,.
  • Despejamos \vec{H} y nos queda en función de ρ. La dirección es en \hat{\phi}, por la regla de la mano derecha:


\vec{H}(\rho)= \frac {I_0} {2\pi\rho} \hat{\phi}
  • Como estamos trabajando en el vacío, μ = μ0, por lo tanto:
\vec{B}(\rho)= \frac {\mu_0 I_0} {2\pi\rho} \hat{\phi}
\vec{M}(\rho)= 0

Forma del ángulo sólido

Si c es un lazo cerrado por el cual circula una corriente i, y Ω es el ángulo sólido formado por el circuito y el punto en el que se calcula el campo, entonces la intensidad de campo magnético está dada por:

\vec H = i \,\vec\nabla\, \Omega

Véase también

Referencias

  1. ↑ Richard Fitzpatrick (2007). «Ley de Ampère».
  • Griffiths, David J. (1998). Introduction to Electrodynamics (3ª ed.). Prentice Hall. ISBN 0-13-805326-X.
  • Tipler, Paul (2004). Physics for Scientists and Engineers: Electricity, Magnetism, Light, and Elementary Modern Physics (5ª ed.). W. H. Freeman. ISBN 0-7167-0810-8.
  • Tipler, Paul (2005). "Física para la ciencia y la tecnología). 5 edición. (Editorial Reverte)

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