Coercividad

Una familia de lazos de histeresis obtenidos a partir de acero magnético de grano orientado (B_R denota remanencia y H_C es la coercividad).

En ciencia de materiales, la coercividad, también llamada campo coercivo o fuerza coerciva de un material ferromagnético es la intensidad del campo magnético que se debe aplicar a ese material para reducir su magnetización a cero luego de que la muestra ha sido magnetizada hasta saturación. Por lo tanto la coercividad mide la resistencia de un material ferromagnético a ser desmagnetizado. La coercividad usualmente se mide en oersted o amperes/metro y se denota como H_C. Puede ser medida utilizando un analizador B-H o magnetómetro.

Los materiales ferromagnéticos con muy alta coercividad son llamados materiales duros desde el punto de vista magnético, y son utilizados para fabricar imanes permanentes. Los imanes permanentes tienen aplicaciones en la construcción de motores eléctricos, medios de grabación magnéticos, tales como por ejemplo discos duros, floppy disks, y cintas magnéticas y en la separación magnética de minerales.

Los materiales con baja coercividad son llamados blandos desde el punto de vista magnético. Encuentran aplicación en la fabricación de núcleos para transformadores y bobinas inductoras, en cabezas lectoras magnéticas, dispositivos de microondas y blindaje magnético.

Determinación experimental

La magnitud del campo coercivo de un ferromagneto puede ser determinada por medio de un análisis gráfico simple del lazo de histéresis.

Típicamente el mecanismo para determinar la coercividad de un material magnético es la medición del lazo de histéresis que produce,^[1] llamado también la curva de magnetización, como se ilustra en la figura. El dispositivo utilizado para adquirir los datos es típicamente un magnetómetro de muestra vibrante o un magnetómetro de gradiente alternante. El campo aplicado cuando la línea de datos cruza el cero es la coercividad. Si en la muestra existe un antiferromagneto, la coercividad medida cuando el campo es creciente y cuando es decreciente puede ser desigual como resultado del efecto de anisotropía de intercambio.

La coercividad de un material va a depender de la escala de tiempo sobre la cual se está midiendo su curva de magnetización. Por ejemplo, la magnetización de un material medida cuando el campo inverso aplicado es nominalmente más pequeño que la coercividad puede, sobre una larga escala de tiempo, relajarse lentamente a cero. La relajación ocurre cuando la inversión de la magnetización por desplazamiento de la frontera de dominio es activada térmicamente y se encuentra dominada por el efecto de viscosidad magnética.^[2]

El hecho de que la coercividad aumente a altas frecuencias es un serio obstáculo para incrementar la velocidad (tasas de bits) de grabación magnética cuando se pretende alcanzar un gran ancho de banda, agravado por el hecho de que el aumento de la densidad de almacenamiento requiere típicamente de que el sustrato de grabación posea una alta coercividad.^{[cita requerida]}

Teoría

Bajo el efecto de un campo coercivo, la componente vectorial de magnetización de un ferromagneto medida a lo largo de la dirección del campo aplicado es cero. Existen dos modos principales de magnetización inversa: la rotación de dominio simple y el desplazamiento de la frontera de dominio. Cuando la magnetización de un material se invierte por rotación, la componente de la magnetización a lo largo del campo aplicado es cero porque el vector apunta en una dirección ortogonal al campo aplicado. Cuando la magnetización se invierte por desplazamiento de la frontera de dominio, la magnetización neta es pequeña porque la suma de momentos de cada uno de los dominios individuales es cero. Las curvas de magnetización que se encuentran dominadas por rotación y anisotropía magnetocristalina se encuentran sólo en los materiales magnéticos relativamente perfectos que se utilizan en investigación básica.^[4] El desplazamiento de frontera de dominio es un mecanismo mucho mas importante en los materiales reales que se utilizan en ingeniería ya que los pequeños defectos tales como las fronteras de grano e impurezas funcionan como sitios de nucleación para los dominios de magnetización inversa. El rol de las fronteras de dominio en el proceso de determinar la coercividad es complejo, ya que los defectos en la estructura del material pueden fijar fronteras de dominio además de nuclearlas. La dinámica de las fronteras de dominio en los materiales ferromagnéticos es similar a aquella que provocan los bordes de grano en la plasticidad del material en metalurgia, ya que ambos, las fronteras de dominio y los bordes de grano son efectos planares.

Importancia

Como cualquier proceso histerético, el area dentro de la curva de magnetización durante un ciclo representa el trabajo que es desarrollado sobre el material por el campo externo, en este caso, durante el proceso de inversión magnética.^[1] Este trabajo es finalmente disipado como calor. Algunos procesos disipativos comunes en los materiales magnéticos incluyen a la magnetoestricción, y al desplazamiento de la frontera de dominio. La coercividad es la medida del grado de histéresis magnética y por lo tanto caracteriza a las pérdidas producidas por los materiales magnéticamente blandos en sus aplicaciones mas comunes.

La perpendicularidad (remanencia dividida por la saturación magnética) y la coercividad son figuras de mérito para un magneto duro, aunque el producto energético (saturación magnética versus coercividad) se suele citar mucho mas a menudo. La década de 1980 fue testigo del desarrollo de los imanes de tierras raras que poseen altísimos productos energéticos, pero una temperatura de Curie indeseablemente baja. Desde la década de 1990 se han desarrollado muchos nuevos magnetos duros con alta coercividad.^[5]

Véase también

• Susceptibilidad magnética
• Remanencia
• Desmagnetización

Referencias

• «Synthesis, self-assembly, and magnetic properties of Fe_xCo_yPt_100-x-y nanoparticles». Nano Letters 2:  pp. 211–214. 2002. doi:10.1021/nl015649w. 
• Gaunt, P. (1986). «Magnetic viscosity and thermal activation energy». Journal of Applied Physics 59:  pp. 4129–4132. doi:10.1063/1.336671. Bibcode: 1986JAP....59.4129G. 
• «Local measurements of magnetization reversal in thin films of SrRbO₃». physica status solidi (c) 1 (12):  pp. 3440–3442. 2004. doi:10.1002/pssc.200405476. 
• «The exchange-spring magnet: a new material principle for permanent magnets». IEEE Transactions on Magnetics 27 (4):  pp. 3588–3560. 1991. doi:10.1109/20.102931. Bibcode: 1991ITM....27.3588K. 
• Livingston, J. D. (1981). «A review of coercivity mechanisms». Journal of Applied Physics 52:  pp. 2541–2545. doi:10.1063/1.328996. Bibcode: 1981JAP....52.2544L. 
• «Analytical model for the approximation of hysteresis loop and its application to the scanning tunneling microscope» (PDF). Review of Scientific Instruments (USA: AIP) 66 (9):  pp. 4718–4730. 1995. doi:10.1063/1.1145314. ISSN 0034-6748. Bibcode: 1995RScI...66.4718L. http://www.nanoworld.org/homepages/lapshin/publications.htm#analytical1995. 

Enlaces externos

• Applet de magnetización de inversión (rotación coherente)
• Para una tabla de coercividades de varios medios de grabación magnética, véase "Degaussing Data Storage Tape Magnetic Media" (PDF), en fujifilmusa.com.

• Este artículo fue creado a partir de la traducción del artículo Coercivity de la Wikipedia en inglés, concretamente de esta versión, bajo licencia Creative Commons Atribución Compartir Igual 3.0 y GFDL.