Ley de Curie

Ley de Curie

En un material paramagnético, la Ley de Curie establece que la magnetización del material es directamente proporcional al campo magnético aplicado e inversamente proporcional a la temperatura.

Agregando la constante de proporcionalidad, obtenemos la siguiente ecuación:


M = C \cdot \frac{H}{T}

En donde:

  • M es la magnetización resultante.
  • B es la inducción magnética, medido en teslas.
  • T es la temperatura absoluta, en kelvin.
  • C es la constante específica del material (constante de Curie).

La ley indica que los materiales paramagnéticos tienden a volverse cada vez más magnéticos al aumentar el campo aplicado, y cada vez menos magnéticos al elevarse la temperatura.

La relación fue descubierta experimentalmente por Pierre Curie. Sin embargo, la Ley sólo es aplicable a temperaturas elevadas o campos magnéticos débiles, ya que falla en la descripción del fenómeno cuando los momentos magnéticos se hallan alineados; es decir, cuando nos acercamos a la saturación magnética. En este punto, la respuesta del campo magnético al campo aplicado deja de ser lineal. Llegado al punto de saturación, la magnetización es la máxima posible y no crece más, independientemente de que se aumente el campo magnético o se reduzca la temperatura.

Derivación

Supongamos un sistema de N espines s=1/2 localizados en contacto con un foco térmico. Las energías posibles para un espín son:


E=\mathbf{\mu}\mathbf{B}=-g\mu_B B m_s\qquad m_s=\frac{1}{2},-\frac{1}{2}\qquad g=2

La funcíon de partición de uno de estos espines vendrá dado en la colectividad canónica por:


z=\sum_{l}e^{-\beta E_l}=e^{\beta \mu_B B}+e^{-\beta \mu_B B}=2 \cosh(\beta \mu_B B)\qquad \beta=\frac{1}{k_B T}

Dado que los espines se han supuesto localizables la función de partición total será la función de partición de un espín elevado a N

ZN = zN

La energía libre de Helmholtz vendrá dada por:


F=-\frac{1}{\beta}ln (Z)=-\frac{N}{\beta}\ln (2 \cosh(\beta \mu_B B))

Aplicando que en un sistema magnético:


M=-\left ( \frac{\partial F}{\partial B} \right )_{T}

Se tiene que:


\ M=N\mu_B \tanh(\beta \mu_B B)

Para el límite de altas temperaturas T tiende a infinito de modo que β tiende a 0. En ese límite realizando un desarrollo en serie de Taylor de la tangente hiperbólica se tiene que:


\ M=N\mu_B \tanh(\beta \mu_B B)=N\mu_B\beta \mu_B B=C\frac{B}{T}\qquad C=\frac{\mu^2_B N}{k_B}

Véase también


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