Observable

Observable

En física cuántica, un observable es toda propiedad del estado de un sistema que puede ser determinada ("observada") por alguna secuencia de operaciones físicas. Estas operaciones pueden incluir, por ejemplo, el someter al sistema a diversos campos electromagnéticos y la lectura de valores en un dispositivo. Para todo observable podemos diferenciar una cualidad y una cantidad, y esta distinción resulta de especial interés en la física cuántica.

Contenido

Observables en física clásica

En los sistemas gobernados por la mecánica clásica, cualquier valor observable experimentalmente está relacionado por una función matemática de variables reales con el conjunto de estados posibles del sistema. En palabras llanas, podemos obtener, en sistemas muy similares, una variación continua de cantidad para cada cualidad.

En mecánica clásica los observables matemáticamente son funciones de las coordenadas de posición y las velocidades (alternativamente los momentos conjugados). Debido a esto un observable en mecánica clásica puede entenderse como una función o aplicación definida sobre el espacio fásico del sistema. Gracias a esta noción, puede entenderse la relación entre los observables de la mecánica clásica y la mecánica cuántica, así el "cuadrado" de la función de onda es análogo a una distribución de probabilidad sobre el espacio fásico del sistema. La noción de observable cuántico que a primera vista parece poco intuitiva se aclara notablemente si pensamos que se corresponden intutivamente con la acción sobre distribuciones de probabilidad del espacio de fases del sistema.

Mediciones de diferentes observadores

En física clásica, pueden definirse diferentes observadores caracterizados por su posición en el espacio y el tipo de coordenadas usadas para referir las magnitudes físicas vectoriales y tensoriales. Debido a su diferente ubicación y orientación cada uno de los diferentes observadores hará medidas diferentes del mismo fenómeno. Sin embargo, la objetividad de la realidad física, conlleva que dichas medidas deben ser relacionables, mediante leyes de transformación bien definidas. En mecánica clásica no-relativista dichas transformaciones de coordenadas que relacionan las medidas de diferentes observadores vienen dadas por el grupo de Galileo, mientras que en mecánica relativista vienen dadas por el grupo de Poincaré (grupo de Lorentz ampliado con los desplazamientos).

Observables en física cuántica

En mecánica cuántica, en cambio, la relación entre los estados de un sistema y los valores de un observable es más sutil, y precisa de algo de álgebra lineal para su explicación.

En la formulación matemática de la mecánica cuántica, los estados son vectores no nulos en un espacio de Hilbert V (en el que se considera que dos vectores especifican el mismo estado si y solo si son múltiplos escalares entre sí). Matemáticamente los observables en mecánica cuántica se representan por operadores lineales autoadjuntos en V. Concretamente, los operadores corresponden a la cualidad del observable, mientras que los valores propios, que forman el espectro de cada operador corresponden a los valores posibles de una medición de esa cualidad.[1]

En la mecánica cuántica, los procesos de medida conllevan fenómenos que contradicen la intuición habitual, basada en los procesos de la mecánica clásica. Esto lleva ocasionalmente a equívocos sobre la propia naturaleza de la mecánica cuántica. Específicamente, si un sistema está en un estado descrito por una función de ondas, el proceso de medición afecta al estado de forma no-determinista, pero tratable estadísticamente. En particular, tras una medida, la descripción del estado del sistema por una única función de ondas puede destruirse y quedar reemplazado por un conjunto estadístico de funciones. La naturaleza irreversible de las operaciones de medida en física cuántica es llamado a veces problema de la medida o problema del colapso de la función de onda. La descripción de una medida es equivalente, desde el punto de vista matemático, a la ofrecida por la interpretación de estados relativos, en la que el sistema original se ve como un subsistema de uno mayor, y el estado del sistema original se ve como la traza parcial del estado de ese sistema mayor.

Momento lineal

Consideremos el espacio de Hilbert de una partícula libre \mathcal{H} = L^2(\mathbb{R}^3) y consideremos el momento lineal (en dirección x) que viene dado por el operador autoadjunto:

\Psi(\mathbf{r}) \mapsto \hat{P}_x\Psi = -i\hbar\frac{\part}{\part x}\Psi(\mathbf{r}) \qquad \mathcal{D}\left(-i\hbar\frac{d}{dx}\right) = \{\Psi(\mathbf{r}) \in L^2(\mathbb{R})| {\part_x\Psi} \in L^2(\mathbb{R})\}

El espectro de este operador es puramente continuo y coincide con el eje real. Para ver esto basta considerar los vectores aproximadamente propios normalizados dados por:

\Psi_n = {\frac{1}{\pi n^{3/2}}} \left(\frac{n^2}{\|\mathbf{r}\|^2+n^2}\right)e^{i\lambda x/\hbar}\qquad \Rightarrow \qquad \lim_{n\to\infty} \|-i\hbar\frac{d}{dx}\Psi_n -\lambda \Psi_n \| = 0

La relación anterior implica que el operador resolvente:

R_\lambda = (\hat{P}-\lambda I)^{-1}\;

No puede ser acotado, para ningún \scriptstyle \lambda\in\R y por tanto y por tanto todo \scriptstyle \R forma parte del espectro continuo. Físicamente eso significa que para el sistema considerado, una partícula libre, el momento lineal de la partícula puede asumir cualquier valor real.

Posición

En el mismo espacio de Hilbert anterior podemos considerar el llamado operador posición (respecto a un sistema de ejes cartesianos) que da los posibles valores de ubicación de una partícula. La naturaleza supuestamente continua del espacio en mecánica cuántica convencional lleva a que dicho operador puede asumir cualquier valor real y por tanto a tener un espectro continuo. Empecemos con la definición de dicho operador autoadjunto y de su dominio:

\begin{matrix} \Psi(\mathbf{r}) \mapsto \hat{X}\Psi(\mathbf{r}) = x\Psi(\mathbf{r}) & \quad & \mathcal{D}(\hat{X}) = \{\Psi \in L^2(\mathbb{R})| x\Psi(\mathbf{r}) \in L^2(\mathbb{R})\}\\ \Psi(\mathbf{r}) \mapsto \hat{Y}\Psi(\mathbf{r}) = y\Psi(\mathbf{r}) & \quad & \mathcal{D}(\hat{Y}) = \{\Psi \in L^2(\mathbb{R})| y\Psi(\mathbf{r}) \in L^2(\mathbb{R})\}\\ \Psi(\mathbf{r}) \mapsto \hat{Z}\Psi(\mathbf{r}) = z\Psi(\mathbf{r}) & \quad & \mathcal{D}(\hat{Z}) = \{\Psi \in L^2(\mathbb{R})| z\Psi(\mathbf{r}) \in L^2(\mathbb{R})\} \end{matrix}

Puede verse que al igual que el operador momento, su espectro es puramente continuo y coincide con el eje real, es decir, es posible encontrar una partícula libre en cualquier posición del espacio. Esto puede verse usando la sucesión de funciones:

\Psi_n = \frac{1}{\pi} \frac{(2n)^{3/2}}{[n^2\|\mathbf{r}-\mathbf{r}_0\|^2+1]^2} \qquad \Rightarrow \qquad \begin{cases} \lim_{n\to\infty} \|\hat{X}\Psi_n -x_0 \Psi_n \| = 0\\ \lim_{n\to\infty} \|\hat{Y}\Psi_n -y_0 \Psi_n \| = 0\\ \lim_{n\to\infty} \|\hat{Z}\Psi_n -z_0 \Psi_n \| = 0 \end{cases}

Donde \mathbf{r}_0 = (x_0,y_0,z_0) es un vector cualquiera. Esto significa que cualquier la probabilidad de encontrar cualquier partícula en el entorno puede estar arbitrariamente cerca de 1, es decir, la partícula se encuentra con certeza en cierto entorno de cualquier punto.

Energía (hamiltoniano)

Artículo principal: Hamiltoniano (mecánica cuántica)

Para consultar ejemplos de operadores hamiltonianos de sistemas físicos importantes ver: Ejemplos de hamiltonianos. En general una partícula ligada, que sólo puede moverse en cierta región finita del espacio, podrá tener estarlo sólo con ciertos valores de energía pertenecientes al espectro discreto. Mientras que las partículas no ligadas en general podrán tener cualquier valor de la energía por encima de un cierto umbral.

Espín

El observable asociado al espín es un caso de observable interesante, porque matemáticamente se realiza mediante un operador que actúa sobre un espacio de dimensión finita. Por esa razón dicho operador puede representarse por una matriz. Por ejemplo las matrices de Pauli implementan los correspondientes operadores para partículas de espín 1/2.

El espacio de Hilbert de una partícula tridimensional que se mueve en un espacio tridimensional y que tiene espín n/2, se puede representar como producto tensorial de espacios de Hilbert de un espacio tipo L2 y espacio vectorial de dimensión 2n+1.

Mediciones de diferentes observadores

Los observables con sentido físico también obedecen las leyes de transformación que relacionan observaciones hechas por distintos observadores en distintos marcos de referencia. Estas transformaciones son automorfismos del espacio de estados, esto es, transformaciones biyectivas que preservan alguna propiedad matemática. En el caso de la mecánica cuántica, los automorfismos son las transformaciones lineales unitarias o anti-unitarias del espacio de Hilbert V. En la teoría de la relatividad especial, las matemáticas de los marcos de referencia son particularmente simples, y de hecho restringen considerablemente el conjunto de observables con sentido físico.

Referencias

  1. ↑ Como se indica abajo, no todo operador autoadjunto corresponde a un observable con sentido físico. Para el caso de las partículas de un sistema, el espacio V consiste en funciones llamadas funciones de ondas.

Bibliografía

  • S. Auyang, How is Quantum Field Theory Possible, Oxford University Press, 1995.
  • G. Mackey, Mathematical Foundations of Quantum Mechanics, W. A. Benjamin, 1963.
  • V. Varadarajan, The Geometry of Quantum Mechanics vols 1 and 2, Springer-Verlag 1985.

Enlaces externos

Véase también


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Mira otros diccionarios:

  • observable — [ ɔpsɛrvabl ] adj. • 1587; « qui doit être observé » fin XVe; lat. observabilis ♦ Qui peut être observé. Éclipse observable dans telle région. ⊗ CONTR. Inobservable. ● observable adjectif Qu on peut observer : Phénomène observable au télescope. ● …   Encyclopédie Universelle

  • Observable — Ob*serv a*ble, a. [L. observabilis: cf. F. observable.] 1. Capable of being observed; discernible; noticeable. Sir. T. Browne. [1913 Webster] The difference is sufficiently observable. Southey. [1913 Webster] 2. Worthy of being observed;… …   The Collaborative International Dictionary of English

  • observable — (adj.) c.1600, from L. observabilis remarkable, observable, from observare (see OBSERVE (Cf. observe)). Related: Observably; observability …   Etymology dictionary

  • observable — [əb zʉrv′ə bəl] adj. [L observabilis] 1. that can be observed; visible; discernible; noticeable 2. deserving of attention; noteworthy 3. that can or must be kept or celebrated [an observable holiday] observably adv …   English World dictionary

  • observable — index appreciable, blatant (conspicuous), clear (apparent), conspicuous, determinable (ascertainable) …   Law dictionary

  • observable — [adj] apparent appreciable, clear, detectable, discernible, discoverable, evident, noticeable, obvious, open, palpable, patent, perceivable, perceptible, recognizable, sensible, tangible, visible; concepts 529,576 Ant. hidden, imperceptible,… …   New thesaurus

  • observable — (Del lat. observabĭlis). adj. Que se puede observar …   Diccionario de la lengua española

  • Observable — Dans le formalisme de la mécanique quantique, une opération de mesure (c est à dire obtenir la valeur ou un intervalle de valeurs d un paramètre physique, ou plus généralement une information sur un système physique) est représentée par ce qu il… …   Wikipédia en Français

  • Observable — This article is about observables in physics. For the use of the term observable in control theory, see Observability. In physics, particularly in quantum physics, a system observable is a property of the system state that can be determined by… …   Wikipedia

  • Observable — ► adjetivo Que puede ser observado: ■ los planetas del sistema solar son observables con un telescopio. SINÓNIMO apreciable perceptible * * * observable adj. Susceptible de ser notado. ≃ *Apreciable, *perceptible. * * * observable. (Del lat.… …   Enciclopedia Universal

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